Ома закон, устанавливает, что сила постоянного электрического тока I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника: RI=U. (1) Коэффициент пропорциональности R, зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и оттемпературы, называется омическим сопротивлением или простосопротивлением, данного участка проводника.о.з. открыт в 1826 немецкимфизиком Г. С. Омом. В общем случае зависимость между I и Uнелинейна, однако на практике всегда можно в определенном интерваленапряжений считать ее линейной и применять О. З.; для металлов и ихсплавов этот интервал практически неограничен.о.з. в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущейсилы (эдс). При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. З. Имеет вид: RI=U+E, (2) где Е — эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. З. Принимает следующую форму: RпI=E, (3) где Rn=R+RI— полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутреннего сопротивления Ri источника эдс. Обобщением О. З. На случай разветвленных цепей являются Кирхгофа правила.о.з. можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной напряженностью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряженности Е, создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами иионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движениесвободных зарядов (ток), т.к. работа этого поля на замкнутом пути равнанулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различногопроисхождения (индукционного, химического, теплового и т.д.), которыедействуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторогоэквивалентного непотенциального поля с напряженностью Естр, называется сторонним. Полная напряженность поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна Е + Естр. Соответственно дифференциальный О. З. Имеет вид: rj=E+ Естр, или j=s (E+ Естр) , (4) где r — удельное сопротивление материала проводника, а s=1/r — удельная электропроводность.о. з. В комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов: ZI=E, (5) где Z — полное комплексное сопротивление, равное Z=R+iX, R — активное, а iX — реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и емкости С в цепи квазистационарного тока частоты wХ=wL — 1/w С.
